De enkleste båndpasfiltre er LC-filtre - de bruger induktorer og kondensatorer (selvom der altid er nogle ekstra modstande i kredsløbet, der påvirker driften).
Disse komponenter kan forbindes i serie eller parallelt, og de resulterende kredsløb kaldesserie resonanshenholdsvis kredsløb og parallelle resonanskredsløb. Ordet resonans bruges, fordi disse kredsløb reagerer på specifikke frekvenser, ligesom strengene på en violin eller guitar. Derfor omtales de ofte som tuning-kredsløb.
Dette viser nogle eksempler på disse kredsløb forbundet på forskellige måder. Resonansfrekvensen af både serie- og parallelkredsløb skyldes modstandseffekten, hvor XL af induktoren er lig med Xc af kondensatoren. Vi kan få resonansfrekvensen ved at løse denne ligning
Hvor f er frekvens, L er induktans, C er kapacitans, der repræsenterer frekvens:
I et parallelt afstemt kredsløb er kondensatorer og induktorer forbundet parallelt, så de har samme spænding. Ved resonansfrekvensen har vi også, at deres reaktanter er ens. Ifølge Ohms lov om AC-kredsløb, hvis induktorer og kondensatorer har samme spænding og reaktans, skal de også have samme strøm. Så de har alle den samme strøm. Men fordi en af strømmene får spændingen til at stige med 90 "og den anden strøm får spændingen til at halte med 90", er de 180 "fra hinanden. Derfor er retningen af strømmene modsat, den ene stiger og den anden falder. Derfor skal strømmen i ledningen, der fører til det sekundære afstemningskredsløb, være nul. Fordi den eksterne strøm går ind i kredsløbet, ligesom et åbent kredsløb er nul, men ingen strøm går igennem).
Den modsatte situation opstår i enserieresonans (også kendt som en serieresonansanordning)kredsløb. Her er kondensatorer og induktorer forbundet i serie, så strømmen er den samme. Denne gang styrer spændingen på den ene elektrode strømmen, mens spændingen på den anden elektrode halter bagud strømmen med 90". Derfor er disse to spændinger 180 tommer fra hinanden. Ved resonans (en anden måde at sige 'ved resonansfrekvens'), er deres reaktanter ens, så deres spændinger er ens, men modsat. Derfor er hele kredsløbet nul, selv om kredsløbet er nul. Derfor er kredsløbets opførsel som en kortslutning (der er også strøm, men der går ingen spænding igennem).
Derfor har vi dannet følgende empiriske regler:
Under resonans udviser det parallelt indstillede kredsløb et åbent kredsløb.
Under resonans erserie resonanskredsløb udviser en kortslutning.
Ved andre frekvenser har begge kredsløb en vis impedans. Når man nærmer sig resonansfrekvensen, er kredsløbet ikke helt åbent (til parallel tuning) eller kort (til serie tuning), men stadig meget tæt. Jo længere væk fra resonansfrekvensen, jo mindre er kredsløbet, og der kan være åbne eller kortslutninger.
Begge disse kredsløb kan tjene som selektive filtre, der tillader visse frekvenser at passere igennem og forhindrer andre i at passere igennem. De kan forbinde tuning-kredsløb mellem to grundlæggende retninger, såsom (a) og (b) (i hvilket tilfælde signalet vil være kortere afhængigt af kredsløbets impedans), eller et signal skal passere gennem et LC-kredsløb fra input til output som vist i (c) og (d) (i hvilket tilfælde det vil mere eller mindre passere igennem afhængigt af kredsløbets impedans).
Tager kredsløb (a) som et eksempel. Under resonans udviser det parallelt indstillede kredsløb et åbent kredsløb, hvor det meste af inputsignalet direkte når udgangen gennem modstande. Ifølge de forskellige udgangsbelastninger kan der være strøm i seriemodstanden, så der kan være spændingstab, men vi kan ignorere det. Men bortset fra resonans er tuning-kredsløbet ikke længere åbent; Det får den øgede strøm til at passere gennem seriemodstanden, hvilket resulterer i en stigning i spændingsfaldet. Jo længere væk fra resonans, jo større fald og jo mindre udgangsspænding.
Hvis vi holder indgangsspændingen konstant, men ændrer frekvensen og derefter plotter forholdet mellem udgangsspændingen og frekvensen, får vi en graf svarende til figur (a). Vi ser, at toppen af output vises ved resonansfrekvensen, og der er et fald på begge sider. Der er faktisk et frekvensbånd, der passerer nær resonansen, mens frekvensen langt væk fra resonansen reduceres (selv om den ikke er helt stoppet). Fordi der er et frekvensbånd, der kan passere igennem, kaldes det et båndpasfilter. Kredsløbet (c) i figuren er også et båndpasfilter; På grund af det faktum, at serieresonanskredsløbet er kortsluttet ved lynpunktet, går resonansfrekvensen igennem (og nær), mens frekvensen falder længere væk, fordi serieresonanskredsløbet nu har en vis reaktans.
Kredsløb (b) og (d) gør det modsatte - de stopper med at signalere ved resonans; Kredsløb (b) opnås ved at forkorte signalet, mens kredsløb (d) opnås ved at åbne vejen mellem input og output. Selv tæt på resonans vil de svække signalet, så de vil stoppe (eller svække) et frekvensbånd som vist i figur (b). Derfor kaldes de båndstop- eller båndstopfiltre.
Bemærk venligst lighederne mellem dette og RC-lav-lavpas- eller højpasfiltrene, der blev diskuteret i det foregående kapitel. Selvom vi her refererer til cutoff-frekvensen, viser den faktiske kurve, at 'cutoff' faktisk er et meget langsomt fald. Der er også en gradvis ændring på begge sider af resonansfrekvensen.